Page 16 - Б.А. Гарибян «МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗАДАЧ ТЕПЛО- И ВОЛНОВОГО ПЕРЕНОСА МЕТОДАМИ ИНТЕГРАЛЬНЫХ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ»
P. 16

то в каждой точке  x        (0, )  непрерывности  функции  f        ( ) ,  она  выражается  с
                                                                                  x
                                            l
            помощью ряда
                                                                       
                                                       2             nx
                                                () 
                                               fx          F  ()sin      .                           (1.18)
                                                               n
                                                       l  n 1  s      l
                  Для  косинус-трансформанты  Фурье  с  конечными  пределами  имеется
            следующая ее связь с трансформантой Фурье производной:

                      l  df    n                 n  l   n  l         n          n
                                            ( )sin
                                                                     ( )cos
                          sin      d    f                   f           d        F c ( ) n ;
                      0  d     l                    l   0   l  0           l           l
                                           l  df     n          n   2  2
                                              2
                                               2  sin    d       2  F s ( ) n .
                                           0  d       l            l
                  Из  решения  задач  математической  физики  известно,  что  функция  синус
            является собственной функцией начально-краевых задач с граничными условиями,
            содержащими искомую функцию, то есть граничные условия 1-го рода.

                  3. Преобразование Ханкеля.
                                                               
                  Ядро  преобразования  Ханкеля  J    является  решением  уравнения
                                                             
            Бесселя  (1.14).  Из  теории  функций  Бесселя  известно  [1,  12,  13], что если
            функция  ( ) x  удовлетворяет условиям Дирихле в интервале  x                (0, ), то ряд
                                                                                              l
                        f
                                                   2        J     )
                                                               (
                                                   2   a         i   ,
                                                  l   i   i    (  i )  Jl    2
                                          
                             
            где  a   i   l   f  ()J  (     )d , а суммирование проводится по всем положительным
                       0             i
                                               )
            корням       функции          ( Jl ,   сходится      к    среднему       арифметическому
                                              i
            односторонних  пределов  функции  f x  в точке  x  ,  то  есть  к  значению
                                                           ( )
              ( f   0  )    ( f  0   )  /  2  .
                                                           x
                  Теорема 1.3.  Если  функция  f         ( )   удовлетворяет  условиям  Дирихле  в
            промежутке  x      (0, ) l   и  ее  трансформанта  Ханкеля  с  конечными  пределами  в

            этом промежутке определяется при помощи равенства
                                                       l
                                                
                                                       
                                                             
                                             F          f  ()J   ( i ) d,
                                              
                                                   i
                                                       0
            где     –  корень  трансцендентного  уравнения  Jl
                                                                            0 , то в каждой точке
                   i                                                        i
             x  (0, ) l  непрерывности функции  ( )f x , она выражается с помощью ряда
                                                                     (
                                                     2             Jx    )
                                              () 
                                            fx       2   F   ( )      i   ,
                                                    l         i   i   (  i )  Jl    2
            а суммирование проводится по всем положительным корням функции  J                       (  i )l .
                  В  задачах  математической  физики  в  полярных  или  цилиндрических
            областях  с  граничными  условиями  3-го  рода,  приходят  к  решению
            трансцендентного уравнения вида

                                                 i    ( J   i  ) l       ( J   i  ) l   0  .   (1.19)

                                                           16
   11   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21